Processing math: 100%

Spektraalanalüüs difraktsioonvõrega

Langegu monokromaatne tasalaine (lainepikkusega λ) risti difraktsioonvõrele. Difrageerunud kiirguse intensiivsuse suunasõltuvus avaldub kujul I(φ)(sinuu)2(sinNvsinv)2, kus u=πbλsinφ,v=πdλsinφ. Siin N on nende pilude arv, mis on hõlmatud võrele langeva valgusvihu laiusega. Valemis (1) esimene tegur annab üksiku pilu difraktsioonpildi. See vaid moduleerib difraktsioonimaksimumide intensiivsuseid, mis meid järgnevas ei huvita.

Difraktsiooni peamaksimumid asuvad kohal, kus kahest naaberpilust lähtuvate kiirte käiguvahe dsinφ on lainepikkuse täisarvkordne: dsinφ=mλ. Ekvivalentselt, v=mπ. Peamaksimumide vahel paikneb N1 miinimumi, mille puhul Nv=kπ (k — täisarv) aga vmπ. Mida suurem on pilude arv N, seda suhteliselt väiksem on kõrvalmaksimumide intensiivsus, ehk praktiliselt kogu kiirgus on koondunud peamaksimumidesse. Viimaste suund omakorda sõltub valguse lainepikkusest (nagu on ilmne seosest 2), ja seetõttu saabki difraktsioonvõre kasutada valguse dispergeerimiseks, ehk spektraalanalüüsi teostamiseks.

Difraktsioonvõre nurkdispersiooniks Dφ nimetatakse peamaksimumi suuna muutumise kiirust lainepikkuse muutudes. Selle leidmiseks diferentseerime võrrandit (2) lainepikkuse järgi: dcosφφλ=m, millest Dφ=φλ=mdcosφ. Seega dispersioon on seda suurem mida kõrgem on difraktsioonijärk ja mida tihedamalt (väiksema sammuga) pilud paiknevad.

Defineerime difraktsioonvõre lahutusvõime järgmiselt. Lainepikkused λ ja λ+δλ (δλλ) loeme eristatavaiks parajasti veel siis, kui lainepikkusele λ vastav peamaksimum langeb kokku lainepikkusele λ+δλ vastava esimese miinimumiga (nn Rayleigh' kriteerium). Seega esmalt peame leidma peamaksimumi nurklaiuse δφ. Kui m-nda peamaksimumi asukoht rahuldab tingimust v=mπ ehk Nv=kπ (k=Nm), siis selle kõrval asuva esimese miinimumi asukoht on määratud tingimusega N(v+δv)=(k+1)π. Siit δv=π/N. Teiselt poolt, diferentseerides v definitsioonvalemit, saame δv=πdλcosφδφ. Seega peamaksimumi nurklaius δφ=λNdcosφ. Nüüd võib leida sellise ekvivalentse lainepikkuse muutuse δλ, mis põhjustaks samasuguse suunamuutuse δφ: δφ=Dφδλ=mdcosφδλ. Võrdsustades kaks viimast avaldist, saame δλ=λmN. Niisiis hea spektraalse lahutuse saamiseks on tarvilik, et N oleks suur, st võre oleks maksimaalselt valgusega täidetud, sest sel juhul peamaksimumid on väga teravalt suunatud (nagu ilmneb ka valemist 3).